Polariza denseco: Malsamoj inter versioj
| [kontrolita revizio] | [kontrolita revizio] |
Enhavo forigita Enhavo aldonita
Addbot (diskuto | kontribuoj) e Roboto: Forigo de 16 interlingvaj ligiloj, kiuj nun disponeblas per Vikidatumoj (d:q1050425) |
DidCORN (diskuto | kontribuoj) Difino de polarigo kaj polusigo |
||
Linio 1:
En [[elektromagnetismo]], la '''polariza denseco''' (aŭ '''elektra polarizo''' aŭ simple '''polarizo''') estas la [[vektora kampo]] kiu esprimas la densecon de konstantaj aŭ igitaj [[elektra dupoluso momanto|elektraj dupolusaj momantoj]] en [[izolaĵo|izola]] materialo ([[dielektriko]]). La polariza [[vektoro]] '''''P''''' estas difinita kiel la dupolusa momanto por unuobla volumeno. La [[SI]]-a mezurunuo de ĝi estas [[kulombo]] por [[kvadrata metro]].
La efektivigo de tia vektoro nomiĝas la '''''polarigo''''' aŭ '''''polusigo'''''<ref> Vidu Sciencan kaj Teknikan Terminaron eldonitan de Japana Esperanto-Instituto, [[Tokio]] [[1956]]</ref> de la dielektrika aŭ magneta [[medio]].
== Polariza denseco en ekvacioj de Maxwell ==
Linio 43 ⟶ 45:
== Rilato inter P kaj E en diversaj materialoj ==
En [[homogeneco (materialo)|homogena]] [[lineara]] [[izotropa]]
: '' '''P''' = ε<sub>0</sub>χ'''E''' ''
Linio 55 ⟶ 57:
kie ''ε<sub>0</sub>'' estas la [[elektra konstanto]], kaj ''χ<sub>ij</sub>'' estas la [[elektra akceptindeco|elektra akceptindeca]] [[tensoro]] de la mediumo. Ĉi tiu rilato montras, ekzemple, ke materialo povas polariziĝi en la ''x''-direkto per apliko de kampo en la ''y''-direkto. La okazo de neizotropa izola mediumo estas priskribata en la [[kristala optiko]].
Kiel en plejparto de [[elektromagnetismo]], ĉi tio rilatas al konsidero de
Ĝenerale, la akceptindeco estas funkcio de la [[frekvenco]] ''ω'' de la aplikita kampo. Kiam la kampo estas ajna funkcio de tempo ''t'', la polarizo estas [[kunfaldaĵo]] de la [[kontinua konverto de Fourier]] de ''χ(ω)'' kun la '' '''E'''(t)''. Ĉi tio montras ke la dupolusoj en la materialo ne povas reagi momente al la aplikita kampo, kaj [[kaŭzeco|kaŭzecaj]] konsideroj kondukas al la [[rilato de Kramers-Kronig]].
Linio 69 ⟶ 71:
Laŭ specoj de la ena funkciado, la polarizo estadas jena:
* ''Elektrona polarizo'' estas per moviĝo de [[elektrono|elektronaj]] nuboj de
* ''Jona polarizo'' estas per moviĝo de nodoj de [[kristala krado]] pro la ekstera elektra kampo. La moviĝo estas je distanco pli malgranda ol distanco inter la nodoj. Ĝi rapida estas je 10<sup>-13</sup> sekundoj. Ĝi ne estas ligita kun perdoj de energio.
* ''Dupolusa orientiĝa polarizo'' estas per orientiĝo de dupolusoj pro la ekstera elektra kampo. Ĝi estas ligita kaj ena frotado kaj do kun perdoj de energio.
*
* ''Jono-rilaksa polarizo'' estas per
* ''Struktura polarizo'' estas per orientiĝo de
* ''Spontanea polarizo'' estas ekzisto en la materialo de regionoj, en kiuj la materialo estas polarizita en unu direkto tra la ĉiu tuta regiono. La regionoj estas malgrandaj, sed multe pli grandaj ol atomoj. Je apliko de ekstera elektra kampo, polarizoj de ĉi tiuj regionoj turniĝas laŭ la kampo. Ĉi ĉio estas simila al konduto de [[feromagneto]] en magneta kampo. Pro spontanea polarizo estadas nelineareco kaj foresto de dissurĵeta rilato inter '''P''' kaj '''E'''. Pro ĝi estadas tre granda [[dielektra permeableco]], 900 ... 7500 ĉe iuj specoj de [[kondensatoro|kondensatora]] [[ceramiko]]. La [[tangento de angulo de perdado]] povas pligrandiĝi ĝis 10<sup>-2</sup>.
* ''Resonanca polarizo'' estas per orientiĝo de eroj, kies propraj frekvencoj estas sufiĉe proksimaj al frekvenco de la alterna ekstera elektra kampo.
* ''Migrada polarizo'' estas pro esto de tavoloj de malsamaj
==
{{referencoj}}
== Vidu ankaŭ ==
* [[Elektra indukdenso]]
* [[Tangento de angulo de perdado]]
| |||