Inercimomanto: Malsamoj inter versioj
| [kontrolita revizio] | [kontrolita revizio] |
Enhavo forigita Enhavo aldonita
de rotacio |
e esperantigo de citŝablonoj per AWB |
||
Linio 1:
[[File:25. Ротационен стол.ogv|thumb|right|280px
[[Dosiero:synchro.jpg|eta|dekstra|320px|Tiuj ĉi plonĝistinoj minimumigas sian inercimomanton per alproksimigo de la kruroj al la korpo, tiel maksimumigante sian turniĝrapidon.]]
En [[fiziko]], la '''inercimomanto''' (aŭ '''inertmomanto''') estas grando, kiu mezuras la reziston de objekto al ŝanĝo de turniĝrapido. Ĝi ne nur dependas de la maso de la [[rotacio|turniĝanta]] objekto, sed ankaŭ de la pozicio de la maso rilate al la turniĝakso.
Linio 29:
| [[Dosiero:Traegheit b zylindermantel.png]]
| Maldika cilindra [[tubo]], kiu turniĝas ĉirkaŭ sia akso de simetrio; ĉar <math>\scriptstyle d \ll r</math>, '' d'' ne aperas en la proksimuma formulo.
| <math>J \approx m \cdot r^2</math><ref name="
|-
| [[Dosiero:Traegheit c vollzylinder.png]]
| Masiva [[cilindro]], kiu turniĝas ĉirkaŭ sia akso de simetrio.
| <math>J = {1 \over 2} m \cdot r^2</math><ref name="
|-
| [[Dosiero:Traegheit d hohlzylinder2.png]]
Linio 54:
| [[Dosiero:Traegheit h stab2.png]]
| Maldika cilindra tubeto, kiu turniĝas ĉirkaŭ transversa akso orta al sia flanko.
| <math>J = {1 \over 3} m \cdot l^2</math><ref>{{
|-
| [[Dosiero:Traegheit i kugel1.png]]
| Sfera konko, kiu turniĝas ĉirkaŭ iu akso tra sia centro; ĉar <math>\scriptstyle d \ll r</math>, '' d'' ne aperas en la proksimuma formulo.
| <math>J \approx {2 \over 3} m \cdot r^2</math><ref name="dem149"/>
|-
| [[Dosiero:Traegheit j kugel1.png]]
| |||